движение плазмы в магнитном поле
Плазма в магнитном поле
Известный физик Пауль Эренфест 1 обучил своего цейлонского попугая произносить фразу: «Aber, meine Herren, das ist keine Physik» — «Но, господа, ведь это не физика» (нем.). Этого попугая он предлагал в качестве председателя в дискуссиях о новой квантовой механике в Геттингене.
Продолжим рассмотрение электричества и магнетизма разбором физики плазмы.
Плазма и ее основные параметры.
Считается, что плазма — это особое агрегатное состояние вещества. Это — квазинейтральный ионизированный газ, состоящий из электронов, ионов и нейтральных атомов или молекул.
Вообще, изучением плазмы занимается целая наука — физика плазмы, однако мы уделим этому вопросу всего лишь небольшой параграф.
Степенью ионизации плазмы а называют отношение числа ионизированных атомов к полному числу атомов. Таким образом, различают три степени ионизации:
Например, ионосфера (верхняя часть атмосферы) является слабо ионизированной плазм ой.
Теперь разберем понятие квазинейтральности плазмы. Ионы плазмы (как положительные, так и отрицательные) создают вокруг себя область, в которой концентрируются заряженные частицы противоположного знака (рис. 6.39).
Рис. 639. Иллюстрация экранирования
В результате данного процесса электрическое иоле, создаваемое такими ионами, компенсируется противоположным полем окружающих ионы зарядов. Происходит так называемое экранирование, в результате которого плазма в макроскопическом смысле становится нейтральной, однако в локальных областях вблизи ионов таковой не является. Это и есть квазинейтральность. Расстояние, на которое распространяется действие поля, называют дебаевским 1 радиусом экранирования, который равен
где п — концентрация электронов; Г — температура плазмы.
Таким образом, получается, что внешнее электрическое поле может проникать в плазму на расстояние, не превышающее дебаевский радиус экранирования.
В зависимости от своей температуры плазма может быть низкотемпературной (если ее температура Т 5 К) или высокотемпературной (если ее температура Т> 10′ К). Для плазмы характерно дальнодействие кулоновских сил, поэтому она может рассматриваться как упругая среда. Если группу электронов в плазме сдвинуть из их равновесного положения, то на них будет действовать электростатическая возвращающая сила. Возвращаясь в положение равновесия, заряд по инерции «проскакивает» это положение, что опять приводит к появлению сильного возвращающего поля. В результате этого в плазме возникают колебания, названные ленгмюровскими колебаниями. Частота таких колебаний называется плазменной частотой и определяется выражением
где п — концентрация электронов; т — масса электрона. [3]
Амплитуда ленгмюровских колебаний, как правило, возрастает, что приводит к неустойчивости плазмы и возникновению проблемы удержания плазмы, т.е. созданию искусственных условий, при которых не происходит раскачки плазменных колебаний. Этим занимается физика плазмы.
Плазма в магнитном иоле. Если плазма находится во внешнем магнитном поле, то на движущийся внутри плазмы электрон будет действовать сила Лоренца. Если электрон движется перпендикулярно направлению магнитной индукции, то действие силы Лоренца приведет к вращению электрона по окружности. Частота такого вращения называется циклотронной частотой и определяется равенством центробежной силы и силы Лоренца
Кроме того, движение электрона по окружности <круговые токи)будет создавать собственное магнитное поле, направление которого противоположно внешнему магнитному полю. Тем самым, круговые токи ослабляют внешнее поле.
Пинч-эффект — это перетяжка плазменного шнура, по которому идет ток под действием собственного магнитного поля. Плазменный шнур — это параллельное движение заряженных частиц (рис. 6.40, ток /). Под действием силы Ампера параллельные токи притягиваются друг к другу. В результате сечение шнура уменьшается. А при уменьшении сечения проводника сила тока в нем возрастает, следовательно, вновь растет и сила Ампера, что приводит к дальнейшему уменьшению сечения шнура. В результате происходит разрыв плазменного шнура (Z-пинч).
Рис. 6.40. Пинч-эффект
Магнитогидродинамический генератор (МГД-генератор) — это генератор тока, в котором поток плазмы движется перпендикулярно магнитному полю; при этом электроны и ионы плазмы разделяются и между электродами в МГД-канале возникает напряжение. Если внешнее и внутреннее сопротивления МГД-генератора одинаковы, то полезная электрическая мощность генератора
где В — индукция магнитного поля; а — удельная электропроводность плазмы; v — скорость ее движения в МГД-канале; V — объем МГД-канала.
Эффект Холла — это возникновение напряжения между гранями пластинки металла или полупроводника при прохождении тока через пластинку параллельно этим граням; перпендикулярно току и параллельно граням направлено магнитное поле. Напряжение Холла
где п — концентрация носителей тока; q0 — заряд одного носителя; В — индукция магнитного поля; j — плотность тока; d — расстояние между гранями. Знак напряжения Холла определяется знаком заряда носителей тока.
Физики «наполнили» сверхзвуковую плазму сильным магнитным полем
Liang Gao et al. / The Astrophysical Journal Letters, 2019
Американские физики впервые получили стабильный пучок плазмы, объем которого пронизан магнитным полем напряженностью порядка ста миллионов гаусс. Кроме того, ученые аккуратно измерили параметры пучка и магнитного поля, а затем показали, что они согласуются с теоретическими моделями. Работа ученых потенциально может пригодиться в астрофизике, в частности, при изучении джетов молодых звездных объектов. Статья опубликована в The Astrophysical Journal.
Бо́льшая часть барионной материи Вселенной находится в состоянии плазмы — сильно ионизированного газа, в котором электроны и ионы двигаются практически независимо. В самом деле, масса планет и межзвездного газа составляет незначительную часть от массы звезд, а в звездах вещество разогревается как минимум до нескольких тысяч кельвинов, которых вполне достаточно для ионизации. Важным отличием плазмы от остальных агрегатных состояний вещества является ее способность проводить электрический ток. В частности, по этой причине намагниченная плазма обязательно следует вдоль линий магнитного поля. Более подробно про физику плазмы можно прочитать в статьях «Есть ли плазма в космосе?» и «Вездесущая плазма».
К сожалению, измерить свойства астрономических объектов напрямую невозможно, поэтому физики пытаются создать плазму в лаборатории и смоделировать какие-нибудь предполагаемые процессы. Например, ученые до сих пор плохо понимают, как ведет себя вещество в сильно намагниченных джетах, которые образуются вокруг черных дыр. Подробнее про эту проблему можно прочитать в нашей новости или в материале «Загадка галактических масштабов». К сожалению, до сих пор исследователям не удавалось создать в лаборатории достаточно большой и устойчивый сгусток плазмы, пронизанный сильным магнитным полем. Во всех предыдущих экспериментах поле проникало вглубь сгустка не больше чем на несколько сотен микрометров, а затем быстро распадались во времени и пространстве.
Ученые под руководством Ханьтао Цзи (Hantao Ji) придумали новую схему эксперимента и получили сгусток стабильной сверхзвуковой плазмы, пронизанный магнитным полем напряженностью порядка миллиона гаусс (100 тесла). Для этого исследователи сфокусировали 20 лазерных лучей установки OMEGA на пластиковой мишени и собирали их в кольцо диаметром около одного миллиметра. Размер каждого луча составлял примерно 125 микрометров, длительность импульсов достигала одной наносекунды, а суммарная энергия излучения превышала 10 тысяч джоулей. В результате в окрестности пятна каждого лазера формировался небольшой сгусток плазмы. Затем все сгустки равномерно расширялись и наращивали давление в центральном регионе кольца. Наконец, созданное давление «выдавливало» струю плазмы и пронизывало ее магнитным полем, направленным вдоль оси струи. Чем больше был диаметр кольца, тем длиннее получалась струя и тем более сильное поле ее пронизывало. Например, для кольца диаметром 1,2 миллиметра длина достигала пяти миллиметров, а напряженность поля — ста миллионов гаусс. Для сравнения, напряженность магнитного поля Земли не превышает одного гаусса.
Схема экспериментальной установки: вид сбоку (слева) и сверху (справа)
Liang Gao et al. / The Astrophysical Journal Letters
МАГНИТНЫЕ БАЛЛОНЫ ДЛЯ ГОРЯЧЕЙ ПЛАЗМЫ
Доктор физико-математических наук А. МОРОЗОВ
ЗА ЧЕМ ЖЕ ОСТАНОВКА?
Заряженные частицы плазмы в магнитном поле двигаются по спиралям, образуя как бы витки, кольцевые проводники с током. Они создают собственные магнитные поля, направленные противоположно внешнему полю. Сила, возникающая при взаимодействии этих полей, стремится выбросить виток наружу. Именно так поле действует на вещества, именуемые диамагнетиками. Следовательно, плазма в неоднородном магнитном поле обладает диамагнетизмом.
Поэтому преодолевать негативные свойства диамагнетизма плазмы следует не «подлечиванием» существующих ловушек, а путем радикального превращения его из врага в друга, фактора не мешающего, а способствующего удержанию плазмы. Для этого достаточно магнитные поля использовать не как «среду обитания» плазмы, а как магнитный «забор», «корку», ее окружающую.
Возрождение интереса к этим системам началось несколько лет назад. Связано оно как с общим развитием физики и техники плазмы, так и с трудностями, с которыми столкнулись токамаки.
ОБ ИДЕАЛЬНЫХ ЛОВУШКАХ
Поскольку, как уже отмечалось, потребность в сосудах для плазмы, актуальная уже сегодня, со временем станет только расти, посмотрим, какие ловушки, хотя бы условно, можно назвать «идеальными».
Прежде всего, очевидно, нужно устранить вредные действия диамагнетизма плазмы, то есть это должны быть ловушки с магнитной оболочкой («коркой»).
Ловушка не должна иметь «щелей», приводящих к быстрым потерям частиц.
Эти четыре условия определяют основные черты «идеальных ловушек» и ряд требований к их конструкции.
В нарастающем по мере удаления от границы магнитном поле силовые линии выпуклы в сторону плазмы. Но тогда сечение плазменного объема оказывается «остроугольным», с широкими щелями по углам. Преодолеть эту неприятность можно, только замкнув дополнительным полем одну щель с другой. Тогда частица, покинув сосуд через одну щель, неизбежно вернется в него через другую. Возникает конфигура ция, реально удовлетворяющая всем основным условиям.
Понятия и схема идеальной ловушки нужны как ориентир в огромном море возможных конструкций. Для каждой конкретной задачи требуются системы со специфическими особенностями, возможно, далекие от рассмотренного идеала. Среди галатей могут быть и ловушки, в которых плазма и поля полностью перемешаны. Первая конкретная схема «магнитотермоядерного реактора» (МТР), предложенная А. Д. Сахаровым около 1950 года, была галатеей этого типа.
Сейчас в США создается галатея «Диполь» со сверхпроводящими катушками, но поле и плазма в ней перемешаны. Этим устройством очень интересовался Эдвард Теллер, «отец» американской водородной бомбы.
К идеальным ловушкам относятся только системы с магнитной коркой.
ТРИ ТЕХНИЧЕСКИЕ ПРОБЛЕМЫ ГАЛАТЕЙ-РЕАКТОРОВ
Несмотря на явные принципиальные достоинства галатей для целей управляемого термоядерного синтеза у многих создавалось впечатление, что связанные с ними технические трудности слишком велики, а то и вообще неразрешимы. Главным образом разговор шел о трех проблемах, на которых мы и остановимся.
МАГНИТНАЯ ПОДВЕСКА МИКСИН
Чтобы обеспечить левитацию миксин, несущих радиационную защиту, достаточно поместить под ними опертое о землю кольцо с током противоположного направления, создающим поле напряженностью около 200 эрстед. Это не очень много (средняя напряженность магнитного поля Земли порядка 1 эрстеда), особенно если учесть, что для удержания плазмы в термоядерных реакторах типа токамак требуется порядка 30-50 тысяч эрстед.
Не вызывает серьезных трудностей и создание системы стабилизации положения миксины. Наглядной демонстрацией ее технической простоты может служить создание в Японии и Германии сверхскоростных пассажирс ких поездов на магнитной подвеске, развивающих скорость более 500 км/ч.
СБРОС ЭНЕРГИИ С МИКСИН
В термоядерных реакторах миксины будут интенсивно облучаться потоками нейтронов, гамма- и другими излучениями. Поэтому у проблемы отвода приходящей энергии есть два аспекта: сброс основной доли энергии, «застревающей» в наружных слоях миксин, и поддержание низкой температуры сверхпроводника.
НАЧНЕМ С ПЕРВОЙ ПРОБЛЕМЫ.
ПОДДЕРЖАНИЕ В СВЕРХПРОВОДЯЩЕМ СОСТОЯНИИ МИКСИНЫ
Эта проблема, по-видимому, наиболее сложна. Однако она имеет два решения, существенно зависящих от рабочей температуры сверхпроводника.
Ничего похожего на галатеях не было. Результаты, полученные на одних установках, не проверялись на других аналогичных установках и поэтому не обладали должной полнотой. Тем не менее ни в коем случае нельзя считать, что галатеи в экспериментах плохо держали плазму. Поэтому вызывает большое сожаление, что их изучение не получило должного развития.
ГАЛАТЕИ В «ДОМАШНИХ» УСЛОВИЯХ
8. «Наука и жизнь» № 9, 2000 Разумеется, галатеи такого масштаба заведомо не могут указать надежный путь в «энергетическое Эльдорадо». Но такие малые установки могут быть не только учебным пособием. Аккуратное и системати ческое изучение процессов в них представляет большой научный интерес, не говоря о том, что скромные модели галатей, безусловно, станут основой для решения многих прикладных задач.
В Московском институте радиотехники, электроники и автоматики (МИРЭА) по руководством доктора физико-математических наук А. И. Бугровой и автора экспериментально изучается ряд вариантов галатей. Теоретически исследования этих ловушек ведутся в Институте ядерного синтеза (ИЯС) Российского научного центра Курчатовский институт и в Институте прикладной математики имени М. В. Келдыша. Полученные к настоящему времени результаты позволяют надеяться, что галатеи внесут существенный вклад в многоликую плазменную технологию.
Как учёные «ловят плазму»? О перспективах ядерной энергетики репортаж из ИЯФ СО РАН
Открытые ловушки для удержания плазмы были предложены, как для получения фундаментальных знаний о физике плазмы, так и в качестве кандидатов для термоядерных приложений.
В настоящее время эксперименты с открытыми ловушками ведутся в нескольких лабораториях мира. Исследуется несколько схем открытых ловушек. В частности, установка ГОЛ-3 принадлежит к классу систем с многопробочным удержанием.
Подробнее об этой ловушке и о важности проводимых на ней исследованиях, а также о дальнейших перспективах рассказывает:
Научный сотрудник ИЯФ СО РАН, кандидат физико-математических наук Владислав Скляров
Расскажите о преимуществах и недостатках открытых ловушек по сравнению с другими типами установок?
Физика плазмы — относительно молодое направление современной физики, история которого начинается с пионерских работ американского химика и физика Ирвинга Ленгмюра в 20-x годах ХХ века. В «нормальных» условиях плазма получается из газа при нагревании его до десятков тысяч градусов по Цельсию, — когда электроны на внешних оболочках приобретают энергию, сопоставимую с энергией связи между электроном и ядром, а следовательно, способны «оторваться» от ядер атомов вещества. По сути, плазма представляет собой газ, только состоящий не из отдельных атомов и молекул, а из электронов и заряженных ионов. На первый взгляд может показаться, что плазма является весьма экзотическим или даже экстремальным состоянием вещества, но на деле, исходя из астрономических наблюдений, мы можем говорить о том, что более 99% всего видимого вещества во Вселенной находится именно в плазменном состоянии, а не в твёрдом, газообразном или жидком. Все звёзды (в том числе и ближайшая к нам — Солнце) являются природными плазменными образованиями.
Помимо описания процессов в космосе, физики-плазмисты также занимаются и вполне прикладными задачами, а термином «плазменные технологии» вряд ли сейчас можно кого-нибудь удивить, учитывая, что по большей части весь бурный прогресс в микроэлектронике и полупроводниковой технике связан как раз с использованием плазменных технологий. Ещё одной яркой задачей, которая решается научным сообществом и непосредственно связана с физикой плазмы, является развитие технологий в области управляемого термоядерного синтеза. Как вам наверняка известно, многие ядра тяжёлых элементов (тяжелее железа-кобальта-никеля), например, уран и соседние с ним элементы: торий, плутоний, протактиний, делятся с выделением колоссального количества энергии. В частности, на цепных реакциях деления ядра урана-235 работают почти все современные ядерные электростанции. Ядра же более лёгких элементов (например, изотопы водорода — дейтерий и тритий) при сближении на очень малое расстояние, наоборот, «слипаются», образуя ядра более тяжёлых элементов; при этом также происходит выделение энергии, причём в несколько раз больше, чем в реакциях деления, — такие реакции и называются «реакциями синтеза».
Чтобы понять энергетическую эффективность термоядерного синтеза, можно привести следующий пример. Возьмём стакан водопроводной воды (200 мл). На каждую пятитысячную молекулу воды приходится одна молекула тяжёлой воды. Суммарная масса дейтерия в стакане всего несколько микрограмм. Если сжечь дейтерий, который находится в этой воде (и только дейтерий!) по термоядерному циклу, то выделится энергии столько же, как будто мы сожгли 60 л нефти. При этом это отнюдь не самая энергетически эффективная реакция синтеза! Если термоядерный синтез будет освоен, то это должно решить все энергетические проблемы человечества.
Следует сразу оговориться, что для синтеза более тяжёлых ядер из лёгких необходимо, чтобы исходные лёгкие ядра сблизились на очень малые расстояния, где начинают играть роль ядерные силы притяжения, превалирующие над электрическими силами отталкивания. Для того чтобы в веществе шли интенсивно термоядерные реакции, оказывается, что его нужно нагреть до таких температур (или сжать до таких давлений), что оно заведомо будет находиться в плазменном состоянии. Именно по этой причине задача управляемого термоядерного синтеза стала практически неразрывно связанной с физикой плазмы.
Удержание плазмы в лабораторных условиях осуществляется при помощи внешних магнитных полей. В нашей стране в начале 50-х годов XX века было предложено несколько схем магнитных ловушек. Так, в 1950 году А.Д. Сахаров и И.Е. Тамм предложили удерживать плазму в тороидальном магнитном поле, дополнительно пропуская по плазме электрический ток для её нагрева и стабилизации. Установки, на которых реализуется данная идея, называются ТОроидальные КАмеры с МАгнитными Катушками, или сокращённо токамак. Поскольку силовые линии магнитного поля являются замкнутыми, то такие системы называются закрытыми. Именно это направление сейчас является наиболее развитым. Аналогичную идею удержания плазмы в закрытых системах высказал Лайман Спитцер в 1951 году, который предложил создавать дополнительное магнитное поле не током, протекающим по плазме, а внешними магнитными катушками достаточно сложной формы. Подобные системы называются стеллараторами (от лат. stellar — звезда).
Сейчас мировым научным сообществом ведётся активное сооружение международного термоядерного экспериментального реактора (ITER) в исследовательском центре Кадараш (Франция). По проекту первая плазма на данной установке будет получена в 2025 году, а к 2035 году токамак должен будет экспериментально продемонстрировать физическую возможность получения энергетически эффективной термоядерной реакции в квазистационарном режиме.
В 1953-м году основателем нашего Института Г. И. Будкером был предложен иной способ удержания плазмы во внешнем магнитном поле (такой же способ удержания, независимо от Г. И. Будкера, был выдвинут Р. Постом в Лаборатории Лоуренса в США). Заряженные частицы в магнитном поле движутся по окружности, центр которой смещается вдоль силовых линий (если имеется ненулевая скорость частицы в направлении вдоль силовой линии), соответственно они обладают ненулевым моментом импульса. Как известно из курса механики, в замкнутых системах существует закон сохранения момента импульса, который проявляется в том, что если вы попытаетесь наклонить вращающееся тело, то возникнет возвращающая сила, именуемая гироскопической. Именно этот закон сохранения обеспечивает вашу устойчивость при движении на двухколёсном велосипеде. То же самое справедливо и для движущихся заряженных частиц: если происходит искривление силовой линии магнитного поля (магнитное поле меняется по длине установки), то на частицу неизбежно начинает действовать сила, которая будет возвращать частицу в исходное положение, и если эта сила больше некоторого значения, то частица от такого «искривления силовой линии» отразится в противоположную сторону, как от зеркала (поэтому в иностранной литературе установки, реализующие данный принцип, называются магнитными зеркалами, в русскоязычной нотации — пробкотрон).
В отличие от закрытых, для открытых установок характерна линейная геометрия.
Однозначно говорить о «преимуществах» или «недостатках» одной системы над другой кажется не совсем корректно, — это две разные концепции, которые преследуют одну и ту же цель. Однако можно отметить принципиальные отличия.
Во-первых, в открытых ловушках более эффективно используется магнитное поле, удерживающее плазму. Дело в том, что давление плазмы в термоядерном реакторе уравновешивается давлением удерживающего магнитного поля. Закрытые системы устроены так, что для устойчивого удержания давление плазмы может составлять только малую долю от давления магнитного поля установки. В открытых же, наоборот, можно удерживать очень плотную плазму. Кроме того, они «видятся» проще в инженерном плане (если для термоядерного синтеза в принципе можно говорить о простоте конструкции). Магнитная система состоит из простых катушек, поэтому установка может состоять из отдельных модулей, что делает её конструкцию более дешёвой и лёгкой в сборке, а её ремонт в случае выхода из строя отдельного модуля может быть выполнен гораздо быстрее.
С другой стороны, в отличие от ловушек закрытого типа, в открытых ловушках силовые линии магнитного поля пересекают торцевые поверхности плазмы, что приводит к большим потерям частиц из системы. Требуется прилагать дополнительные усилия для того, чтобы ограничить вытекание плазмы из ловушки вдоль магнитного поля. Один из основных методов, которые мы рассматриваем, это запирание потока плазмы многопробочными секциями на торцах установки. Иной стороной этого же «недостатка» является то, что вместе с рабочим веществом систему покидают тяжёлые примеси и продукты термоядерных реакций. То, что является существенной проблемой для закрытых систем, в открытых решается автоматически.
Какие исследования в области фундаментальной физики проводятся на ГОЛ-3? Проводятся ли работы в области прикладной физики (материаловедение)?
Идея многопробочного удержания плазмы была предложена в 1971 г. Г.И. Будкером, В.В. Мирновым и Д.Д. Рютовым. Многопробочная ловушка — это набор соединённых пробкотронов, формирующих гофрированное магнитное поле. В такой системе заряженные частицы разбиваются на две группы: захваченные в одиночных пробкотронах и пролётные, попавшие в конус потерь одиночного пробкотрона. Если длина пробега частиц меньше размера ловушки, то при движении пролётных частиц через пробкотроны они начинают испытывать силу трения со стороны захваченных, что резко замедляет скорость разлёта плазмы: вместо прямолинейного разлета движение частиц становится диффузионным. Время удержания плазмы в такой системе значительно возрастает по сравнению с разлетом плазмы в негофрированном соленоиде.
В 1972-73 гг. в Институте ядерной физики СО АН была создана установка «ЩЕГОЛ», эксперименты на которой подтвердили справедливость идеи многопробочного удержания. В это же время в ИЯФ начались первые в мире эксперименты по нагреву плазмы релятивистскими электронными пучками (установки ИНАР, затем ГОЛ-М). Дальнейшее развитие этих двух идей позволило создать в ИЯФе многопробочную ловушку ГОЛ-3.
Раньше установка ГОЛ-3 (ГОфрированная Ловушка) представляла собой систему, состоящую из ускорителя электронов У-2, магнитной системы, создающей гофрированное магнитное поле и системы создания предварительной плазмы. На данной установке, в частности, исследовалось взаимодействия мощного релятивистского пучка электронов с плазмой. Был обнаружен эффект подавления продольной электронной теплопроводности на три порядка величины и их нагрева до нескольких десятков миллионов градусов (1992 год). В многопробочной магнитной конфигурации был также обнаружен эффект быстрого нагрева ионов до температуры, близкой к термоядерной (2003 год).
Работы по взаимодействию пучка с плазмой продолжаются, изучается возможность генерации мощного терагерцового излучения в такой системе. Но сейчас программа исследований на комплексе ГОЛ-3 гораздо шире, решается сразу несколько научных задач. Здесь проводятся эксперименты по физике удержания плазмы в открытых магнитных ловушках многопробочного типа в квазистационарном режиме, взаимодействию мощных плазменных потоков с материалами, отработке плазменных технологий для научных исследований.
Сейчас ГОЛ-3 представляет собой целый комплекс установок, в состав которого входят ГОЛ-3Т, ГОЛ-NB, материаловедческий стенд BETA (Beam of Electron for Testing Application).
Что будет дальше? Очертите главные задачи научной программы ГОЛ-3?
С точки зрения развития программы управляемого термоядерного синтеза, основная задача плазменного сообщества нашего Института — разработка концепции термоядерного реактора на основе открытых ловушек. Как мы говорили ранее, одной из проблем открытых ловушек являются большие продольные потери. В качестве возможного варианта решения рассматривается использование многопробочных секций. На нашей установке должны быть экспериментально проверены основные положения этой концепции.